1樓：
薛定諤方程是用來描述微觀體系電子運動狀態，巨集觀體系我們用牛頓運動定律來描述。求得是電子的波函式，有了波函式就知道電子的運動軌跡，以及能量。
2樓：韓雪畢子
schrödinger's
equation分為含時和bai
zhi百科就能找到，簡言之dao該方專程屬是關於波函式的微分方程，要更好的理解這個方程的意義，需要你先了解一下線性代數。
波函式的物理意義就是在某時刻某座標出現的概率幅，其模的平方表示對應的概率。
下面是我的想法，不一定準確。
你們高中什麼化學鍵用到波函式，個人感覺其實就是變相的給薛定諤方程套了個馬甲而已，定態為例，hy=ey（y是波函式，規範寫法應該是羅馬字元，ipad上面打不出來。h是哈密頓算符，裡面包含了動能項和勢能項，e是一個能量常數，叫做能量本徵態）。我理解的在化學鍵上面用這個，應該是來計算電子被束縛在兩個原子中間（反映在哈密頓算符中的勢能裡面）的概率。
換句話說，就是先寫出來勢能的函式，然後帶回該微分方程中去寫，這樣就解出來的波函式的模平方為電子隨座標的分佈概率情況。
薛定諤方程解出的各種波函式的角度分佈圖中的正負號是什麼意思？
3樓：匿名使用者
薛定諤方程的解----「波函式」ψ是複函式，在實空間裡沒有物理意義。但是，經過數學變換到實空間裡後可以表示成徑向分佈函式，和角度分佈函式。就是常常不太嚴格的所謂的「實波函式」。
這些實函式，像其他很多數學函式一樣，有正有負， 以+/-符號標註。（雖然復波函式沒有物理意義，但是在量子力學的計算中非常有用）
所謂的密度分佈函式是對復波函式「平方」後的函式ψ^2----量子力學裡把它叫做機率密度分佈函式。 這是一個全正的實函式，有物理意義---代表了空間裡電子分佈的機率密度。 把它對全空間進行積分就可以得到一個電子在空間某個部分（由ψ決定）出現的機率。
如果只對這個函式的角度部分進行積分就得到所謂的「概率密度的角度分佈圖」。
「概率密度的角度分佈圖」不同於「角度分佈波函式」。 「角度分佈波函式」有正有負， 而「概率密度的角度分佈圖」只有正值，沒有負值。
4樓：匿名使用者
正負號對於現實來說沒有具體的明確意義~~~甚至於這個函式本身代表的意義是什麼都不清楚，更不用說函式了~~~~目前認為它的平方可以代表概率。
正負號**于波函式的解~~~
純屬是解方程的結果~~~因為波具有正負，從而疊加等~~~~所以沒意思，但用法跟波一樣用。同號疊加加強，異號疊加減弱~~~轉為概率便是增大和減小。
用於成鍵軌道分析~~~
能解釋下薛定諤方程的各個物理的意義嗎？
5樓：加菲44日
是將物質波的概念和波動方程相結合建立的二階偏微分方程，可描述微觀粒子的運動，每個微觀系統都有一個相應的薛定諤方程式，通過解方程可得到波函式的具體形式以及對應的能量，從而瞭解微觀系統的性質。補充：
薛定諤方程僅適用於速度不太大的非相對論粒子，其中也沒有包含關於粒子自旋的描述。當涉及相對論效應時，薛定諤方程由相對論量子力學方程所取代，其中自然包含了粒子的自旋。
.薛定諤提出的量子力學基本方程 。建立於 2023年。
它是一個非相對論的波動方程。它反映了描述微觀粒子的狀態隨時間變化的規律，它在量子力學中的地位相當於牛頓定律對於經典力學一樣，是量子力學的基本假設之一。
能解釋下薛定諤方程的各個物理的意義嗎？
6樓：小纖
是將物質波的概抄念和波動方程相襲結合建立的二階偏微bai分方程，可描述du微觀粒子的zhi運動，每個微觀系統dao都有一個相應的薛定諤方程式，通過解方程可得到波函式的具體形式以及對應的能量，從而瞭解微觀系統的性質。補充：
薛定諤方程僅適用於速度不太大的非相對論粒子，其中也沒有包含關於粒子自旋的描述。當涉及相對論效應時，薛定諤方程由相對論量子力學方程所取代，其中自然包含了粒子的自旋。
.薛定諤提出的量子力學基本方程 。建立於 2023年。
它是一個非相對論的波動方程。它反映了描述微觀粒子的狀態隨時間變化的規律，它在量子力學中的地位相當於牛頓定律對於經典力學一樣，是量子力學的基本假設之一。
薛定諤方程及其意義
7樓：百度使用者
程或定態薛定諤方程。薛定諤方程廣泛地用於原子物理、核物理和固體物理，對於原子、分子、核、固體等一系列問題中求解的結果都與實際符合得很好。 薛定諤方程僅適用於速度不太大的非相對論粒子，其中也沒有包含關於粒子自旋的描述。
當計及相對論效應時，薛定諤方程由相對論量子力學方程所取代，其中自然包含了粒子的自旋。 .薛定諤提出的量子力學基本方程 。
建立於 2023年。它是一個非相對論的波動方程。它反映了描述微觀粒子的狀態隨時間變化的規律，它在量子力學中的地位相當於牛頓定律對於經典力學一樣，是量子力學的基本假設之一。
設描述微觀粒子狀態的波函式為ψ（r，t），質量為m的微觀粒子在勢場u（r，t）中運動的薛定諤方程為。在給定初始條件和邊界條件以及波函式所滿足的單值、有限、連續的條件下，可解出波函式ψ（r，t）。由此可計算粒子的分佈概率和任何可能實驗的平均值（期望值）。
當勢函式u不依賴於時間t時，粒子具有確定的能量，粒子的狀態稱為定態。定態時的波函式可寫成式中ψ（r）稱為定態波函式，滿足定態薛定諤方程，這一方程在數學上稱為本徵方程，式中e為本徵值，是定態能量，ψ（r）又稱為屬於本徵值e的本徵函式。 量子力學中求解粒子問題常歸結為解薛定諤方程或定態薛定諤方程。
薛定諤方程廣泛地用於原子物理、核物理和固體物理，對於原子、分子、核、固體等一系列問題中求解的結果都與實際符合得很好。 薛定諤方程僅適用於速度不太大的非相對論粒子，其中也沒有包含關於粒子自旋的描述。當計及相對論效應時，薛定諤方程由相對論量子力學方程所取代，其中自然包含了粒子的自旋。
著名的薛定諤方程主要有什麼作用
8樓：iku快開始
薛定諤方程（schrodinger equation）在量子力學中，體系的狀態不能用力學量（例如x）的值來確定，而是要用力學量的函式ψ（x,t），即波函式（又稱概率幅，態函式）來確定，因此波函式成為量子力學研究的主要物件。力學量取值的概率分佈如何，這個分佈隨時間如何變化，這些問題都可以通過求解波函式的薛定諤方程得到解答。這個方程是奧地利物理學家薛定諤於2023年提出的，它是量子力學最基本的方程之一，在量子力學中的地位與牛頓方程在經典力學中的地位相當，超弦理論試圖統一兩種理論。
薛定諤方程是量子力學最基本的方程，亦是量子力學的一個基本假定，其正確性只能靠實驗來確定。
9樓：匿名使用者
薛定諤方程是不考慮相對論效應時,微觀領域的一個基本的方程.
打個比方：在牛頓力學裡,只要給出邊界條件,比如起始位置,速度等,然後根據「f=ma」,你就能求出以後任何時刻那個物體的狀態（就是它的位置,速度等等）
薛定諤方程在微觀領域的作用,跟「f=ma」一模一樣,給出別界條件,根據薛定諤方程,你就能解出微觀體系的狀態（微觀與巨集觀遵循不同的規律）.所以,他是一個基本的方程.
這個方程的建立很簡單,用「能量=動能+勢能」這個式子,代入算符就得到薛定諤方程.
定態薛定諤方程的物理意義
10樓：
數學形式
這是一個二階線性偏微分方程，ψ(x，y，z)是待求函式，它是x,y,z三個變數的複數函式（就是說函式值不一定是實數，也可能是虛數）。式子最左邊的倒三角是一個算符，意思是分別對ψ(x，y，z)的x,y,z座標求偏導的平方和。
物理含義
這是一個描述一個粒子在三維勢場中的定態薛定諤方程。所謂勢場，就是粒子在其中會有勢能的場，比如電場就是一個帶電粒子的勢場；所謂定態，就是假設波函式不隨時間變化。其中，e是粒子本身的能量；u(x，y，z)是描述勢場的函式，假設不隨時間變化。
薛定諤方程有一個很好的性質，就是時間和空間部分是相互分立的，求出定態波函式的空間部分後再乘上時間部分e^(-t*i*2π/h)以後就成了完整的波函式了（時間部分記得不太清楚了，指數上的係數不保證正確）。
關於解薛定諤方程，需要什麼數學上的基礎？？詳細說明謝謝
解薛定諤方程並不是最重要的，何況有的根本無從解起，最簡單的薛定諤方程無非就是定態薛定諤方程，其核心就是分離變數，將時間與空間分離求解，求出本徵解 即穩態解 任何一本量子力學書上都有。建立薛定諤方程無非就是為了求出粒子的出現機率，與其費盡心力的求薛定諤方程，還不如近似化簡理論，通過其他方法具體求解。數...
為什麼微分方程解的存在唯一性定理需要滿足李普希茨條件？給出不滿足時可能出現的情況
這是教材的定理，只要滿足這個條件存在的解就是唯一的。不滿足這個條件，解可能是不唯一的。比如 裡的例子 在鄰域內一致連續和李普希茨條件的區別？如y x，在 0,1 上連續復，所以是制一致連續的，但是不滿足lip條件，因為在0附近不可能存在常數l使得 x l x lip條件本質上在說某種可導性，可以推廣...
為什麼一元二次方程解是共軛複數,為什麼一元二次方程解是共軛複數
1 在複數集中，任何實係數一元二次方程都有解。正確 2 在複數集中，任意一個實係數一元二次方程都有兩個共軛複數根。不正確，可為兩個不等實根，但它們不共軛。為什麼一元二次方程的根為共軛複數 因為方程ax 2 bx c 0有以虛根，則其 0 而一元二次方程的根的表示式為 x1 b 2a和x2 b 2a ...