1樓：死你碼綠茶倩
歸一化,是基於這樣的考慮.認為波函式模方在全空間的積分等於1.是因為波函式的模方表示粒子在空間某點出現的概率.全空間的積分和等於1表示粒子在空間中存在,但具體不知道在哪
還會遇到波函式不能歸一化的問題.這時,波函式模方的積分和不等於1是無所謂的.因為粒子必定在空間中存在,這時,只要知道了粒子波函式模方的相對大小,就能瞭解粒子到底在哪些地方出現的概率比較高了.
量子力學裡歸一化常數是什麼。。。怎麼計算。。。
2樓：匿名使用者
就是使波函式平方積分後，值等於1的常數。
相差一個因子的波函式，在量子力學裡被認為是同一個函式。歸一化條件的存在，使這個因子具有了確定性和唯一性
3樓：國安
就是波函式前面帶的一個因子 保證積分以後粒子在全空間出現的概率為1。
量子力學歸一化證明
4樓：溫
這跟歸一化沒關係，就是數學問題
[e^(ix)]^2=e^(-ix)*e^(ix)=1
自學量子力學，對歸一化還很模糊，求解答過程。越詳細越好！謝謝！
5樓：神奇色尊
歸一化就是說粒子的各個狀態出現的概率之和為1，p=|ψ|² = ∫∫ψ*ψd=1
∫ψ*ψdt=∫ae^-λ|x|·e^iωt·ae^-λ|x|·e^-iωt dt = a²∫e^-2λ|x|dx=2a²∫e^-2λxdx(0~+∞)=
2a²/（-2λ）e^-2λx|(0~+∞) = a²/λ=1，a=√λ。
歸一化後ψ（x,t）=√λe^-λ|x|·e^-iωt
量子力學正交歸一化的問題
6樓：騎士激發態
為了使兩個函式正交，如最後的圖中，計算後我們可得α= - β。
至於這個積分，這兩個函式都已經給出了啊（你的圖1中第二個式子和第三個式子）。u1和u2都是正交的，也是歸一的。直接代入積分算就是了。
你要領會施密特正交方法的內在含義。為了把一系列不正交的向量正交化，首先隨便選取一個，再選第二個向量，把其中的向量1方向分量去除掉，就得到了第二個正交向量，以此類推。你可以花時間好好理解下。
量子力學中的歸一化是什麼意思
7樓：匿名使用者
歸一化，是基於這樣的考慮。認為波函式模方在全空間的積分等於1.是因為波函式的模方表示粒子在空間某點出現的概率。。。全空間的積分和等於1表示粒子在空間中存在，但具體不知道在哪
還會遇到波函式不能歸一化的問題。這時，波函式模方的積分和不等於1是無所謂的。因為粒子必定在空間中存在，這時，只要知道了粒子波函式模方的相對大小，就能瞭解粒子到底在哪些地方出現的概率比較高了。
8樓：西
微粒的運動用波函式表示.....歸一化是指微小粒子在空間各點出現的概率和為一，這就叫歸一化也,是波函式的歸一化。詳細的可以看大學的《量子力學導論》.
量子力學中歸一化條件的物理意義
9樓：韻澤服裝輔料
歸一化,是基於這樣的考慮.認為波函式模方在全空間的積分等於1.是因為波函式的模方表示粒子在空間某點出現的概率.全空間的積分和等於1表示粒子在空間中存在,但具體不知道在哪
還會遇到波函式不能歸一化的問題.這時,波函式模方的積分和不等於1是無所謂的.因為粒子必定在空間中存在,這時,只要知道了粒子波函式模方的相對大小,就能瞭解粒子到底在哪些地方出現的概率比較高了.
關於量子力學中波函式的疑問，問一個量子力學的問題 為什麼要引入波函式？
都什麼時候了 還用哥本哈根解釋 去看看最新的解釋吧 在這裡問沒結果的 去大學問吧 問一個量子力學的問題 為什麼要引入波函式？為了定量地描述微觀粒子的狀態，量子力學中引入了波函式.在電子雙縫干涉實驗中觀察到的，是大量事件所顯示出來的一種概率分佈，這正是玻恩對波函式物理意義的解釋，即波函式模的平方對應於...
學過量子力學的來指導一下哦
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量子力學中對易關係是怎麼算的，急用，謝謝啦
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