1樓：匿名使用者
要看復該複變函式是否是滿制足柯西-黎曼bai條件，如果滿足直接按du
照實數求導的zhi
法則就可以了，在復dao變函式中求導的定義是：而柯西-黎曼條件是：複變函式f(z)=u(x,y)+v(x,y)在z0=x0+iy0可導的充要條件：
（1）u(x,y),v(x,y)在（x0，y0）點可微；（2）
2樓：匿名使用者
這個不會不應該，直接實部，虛部都對x求偏導再相加即可。
3樓：匿名使用者
是的有個求導公式的；是由柯西—黎曼定理得到的；
複變函式求導，怎麼求啊 5
關於複變函式的求導
4樓：融化的
既然是複變函式求導，設z=x+iy，函式f（z）=u（x，y）+ iv（x，y），有
f'(z)=u'(x) + iv'(x)
=u'(x) - iu'(y)
=v'(y) + iv'(x)
=v'(y) - iu'(y) (四個求導等式由柯西黎曼方程得出)
你所說的分別對實部和虛部求導不正確，因為是二元函式求偏導。
5樓：
正確 但是不知道你為什麼要二階求導
6樓：光清竹桓畫
如果f(z)可微的話
f'(z)=u'x+iv'x
u'x為u對x的偏導數,v'x為v對x的偏導數.
根據c.-r.方程,還有另外三種f(z)的表達方式
複變函式導數的意義是什麼
7樓：匿名使用者
上面的回答。。。研究一個函式當然是先研究它的連續性 可導性。對於複變函式，f(z)=u(x,y)+iv(x,y),其導數定義為lim f（z+dz）-f（z）/dz, 在這裡 dz 向z點得趨近方式是任意的 ，也就是說可以沿直線 也可以沿曲線。
如果上面那個極限存在 那麼它的導數存在。
它的導數沒有明顯的幾何意義 因為複變函式f（z）本來就是一個複數。
但用上面的求極限方法判斷並求其導數不是最好的，所以又有判斷一個函式是否可導的充要條件：其實部和虛部u（x，y）v(x,y)在（x，y）處全微分存在 並且ux=vy，uy=-vx，這樣其導數就可以匯出：f』（z）=ux（x,y）+ivx(x,y).
也是一個複變函式
如果你繼續學習複變函式後面的知識 你會知道如果一個複變函式在d內是解析的 那麼f（z）的任意階導數在d都是解析的。
8樓：匿名使用者
研究複變函式非常有意義
複變函式的記號是w＝f（z）。
從幾何的角度上看，複變函式是一個複平面上的點集到另一個複平面上的一個對映。
在直角座標系複平面上，自變數記作z＝x＋iy，函式值記作w＝u＋iv。那麼複變函式w＝f（z）就等價於兩個二元函式u=u（x，y）,v=v（x，y），即一個複變函式的對映，等同於兩個二元實函式的對映。
在物理學或力學中，可以用複變函式來建立「平面場」的數學模型，例如在流體力學中 ，平面流速場的速度分佈可用複函式 v＝v（z）＝vx（x，y）＋i vy（x，y）來表示，其中，vx（x，y）和vy（x ，y）是座標軸方向的速度分量（不是偏導數記號），v（z）則稱為復速度。
在靜電學中，平面靜電場也可以用複函式 e（z）＝ex（x，y）＋i ey（x，y）來表示，ex（x，y）和 ey（x，y）是座標軸方向的場強分量，e（z）稱為復場強。
「複變函式與數學物理方法」課程（也有分為兩門的，甚至三門的，即積分變換）對於理科的物理專業，工科的空氣動力學專業、化工流變學專業以及一切與研究電場有關的專業和研究流體流速場有關的專業，都是很基礎的一門課程。
複變函式能否求導，複變函式能否求導
沒有對複變函式定義過導數，因為沒意義。對於複變函式只有能不能解析的問題。尤拉公式exp ix cosx isinx實際上是變數x的復值函式，也就是所exp ix 是一元實變復值函式。在專門的複變函式課本上，有推廣的尤拉公式 exp iz cosz isinz 這裡z是複平面上任意一點。函式exp i...
複變函式積分！詳細的給分,複變函式，積分
你好！顯然，這個積分用留數定理來解決是最方便的。在規定的封閉環路之內，只有z 0一個極點，只需要計算當地的留數值，乘以2 pi i 就可以了。對於z 0這個二階極點，當然可以使用洛朗式找出留數，但不如直接套用公式 res f，z d dx e z z 2 9 2 1 res f,0 1 9 所以積分...
複變函式導數的意義是什麼
研究複變函式非常有意義 複變函式的記號是w f z 從幾何的角度上看,復回變函式是一個複平面答上的點集到另一個複平面上的一個對映。在直角座標系複平面上,自變數記作z x iy,函式值記作w u iv。那麼複變函式w f z 就等價於兩個二元函式u u x,y v v x,y 即一個複變函式的對映,等...